Nucleares, Armas TECNOL.

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1. Generalidades. Son aquellas a. cuya energía es debida a la fisión o fusión de los núcleos atómicos (v. FISIÓN Y FUSIÓN NUCLEAR).

El a. n. está compuesta por el explosivo nuclear y por el portador. Como explosivos nucleares de fisión se emplean los isótopos (v.) del uranio (v.) y del plutonio, dando lugar a las bombas de fisión, impropiamente llamadas atómicas. Como explosivos nucleares de fusión se emplean lo isótopos del hidrógeno (deuterio y tritio), originando las bombas de fusión llamadas también termonucleares o de hidrógeno. Como portador puede emplearse desde un proyectil a un misil.

En la reacción química de un explosivo químico intervienen los electrones corticales de los átomos (v.), permaneciendo sus núcleos sin modificar, por lo que la energía producida es inferior a los 10 wh por gramo de explosivo;p. ej., el TNT produce1,2 wh por gramo.

En un explosivo nuclear, la reacción nuclear es debida a la fisión o a la fusión de los núcleos, produciéndose una pérdida de masa del 1 al 3°bo de la masa inicial, la cual se trasforma en energía, a razón de 24.000 Kwh por gramo de uranio o plutonio fisionado, o de 67.000 Kwh por gramo de deuterio y tritio fusionado.

Sin embargo, en los explosivos nucleares se emplea como unidad de energía el kilotón (KT), que es la energía producida por 1.000 t. de TNT (trinitrotolueno), o el megatón (MT), equivalente a 1.000 KT. Como 1 KT produce 1,15 millones de Kwh, de lo anterior se deduce que 1 Kg. de uranio o plutonio equivale a 20 KT, y que 1 Kg. de deuterio y tritio equivale a 57 KT, habiéndose representado en la fig. 1 los KT producidos en la fisión y fusión de los diversos núclidos.

2. Explosivos de fisión. En la primera etapa, que comienza en 1945 con la explosión de la primera bomba de fisión y termina en 1952 con la explosión de la primera de fusión, se efectuaron 32 explosiones en los EE. UU. y tres en la URSS. El objeto de estas explosiones era aumentar el rendimiento de las bombas de fisión, para poder emplearlas como cebo de las de fusión. Existen dos tipos de bombas de fisión: el de Hiroshima y el de Alamogordo o de Nagasaki.

Bombas del tipo de Hiroshima. El 5 ag. 1945 se efectuó la segunda explosión nuclear y la primera sobre territorio enemigo, a unos 650 m. de altura sobre Hiroshima (v.). Esta explosión se produjo en el aire con objeto de reducir en lo posible la precipitación radiactiva local, la cual hubiera sido inevitable si la explosión se hubiese efectuado en la superficie. El material fisionable estaba formado por 35 Kg. de U135 enriquecido a un 90%, habiéndose obtenido un rendimiento medio del 5%, lo que dio lugar a una explosión de unos 20 KT. La longitud de la bomba, llamada Little Boy, era de 3 m., con un diámetro de 1 m. y un peso de 2,5 t.

Las bombas del tipo de Hiroshima están formadas por dos o más masas subcríticas de Uz35, que en un instante determinado se juntan para formar una masa supercrítica, en cuyo momento se inyectan los neutrones producidos en una fuente auxiliar, los cuales inician las fisiones en cadena con un crecimiento exponencial. De este modo, a los pocos microsegundos se habrán producido todas las fisiones, desprendiéndose el 99% de la energía de la explosión en los 0,15 últimos microsegundos. En la fig. 2 se da un esquema de este tipo de.bomhas formadas por una esfera de Um a la que falta un sector esférico, para que el resto de la esfera forme una configuración subcrítica. Con objeto de disminuir la cantidad de Um necesaria, se la rodea de un reflector o tamper de uranio natural. Cuando se quiere producir la explosión, un sistema eléctrico da fuego a un detonador que inicia la detonación de un explosivo químico, originando así una onda de choque que impulsa el sector esférico a gran velocidad hacia la esfera. En el momento en que se completa la esfera se forma una configuración supercrítica, capaz de explotar en el instante en que un neutrón produzca una fisión. Para no esperar a que un neutrón de la radiación cósmica (v. RAYOS CÓSMICOS) inicie las fisiones, se inyecta un haz de neutrones producidos en una fuente auxiliar exterior.

El sistema descrito tiene la ventaja, frente a los que se describirán posteriormente, de su gran simplicidad mecánica. La esfera de Uz35 no precisa una homogeneidad e isotropía tan perfectas como la requerida en las bombas del tipo de Alamogordo. El sincronismo de disparo es el más sencillo que existe en las bombas de fisión, y se reduce a dar fuego al detonador, y con un cierto retardo producir los neutrones en la fuente auxiliar, e inyectarlos de modo que penetren en la esfera en el instante en que el sector se completa. Sin embargo, este sistema tiene graves inconvenientes que hacen que difícilmente se puedan obtener réndimientos elevados. De ellos el principal es que el recipiente que contiene el tamper y la esfera de Uz3s debe resistir, durante unos pocos microsegundos, la enorme presión desarrollada en la fisión, la cual puede alcanzar varios millones de atmósferas, de modo que si se produjese un fallo prematuro, se proyectarían hacia el exterior trozos de Uz3s sin fisionar, lo que disminuiría considerablemente el rendimiento de la explosión.

Aunque el rendimiento depende fundamentalmente de la velocidad de desplazamiento del sector esférico, y, por tanto, de la velocidad de detonación del explosivo químico, debido a que el fallo más probable es el del recipiente, no se exigen velocidades de detonación superiores a los 7.000 m. seg-1.

Bombas del tipo de Alamogordo y de Nagasaki. La primera explosión nuclear se produjo en Alamogordo, el 16 jul. 1945, con carácter experimental y a una altura de 30 m., y la tercera, con una bomba del mismo tipo, sobre Nagasaki, el 9 ag. 1945, a una altura de 650 m.

La longitud de estas bombas (fig. 3) era de unos 3 m., con un diámetro de 1,7 m. y un peso de 3 t. El material fisionable estaba formado por 25 Kg. de plutonio enriquecido al 90%, dando lugar a una explosión de unos 20-30 KT.

Las bombas del tipo de Alamogordo están formadas por una masa de plutonio, inicialmente en una configuración subcrítica, rodeada por un elevado número de lentes de explosivo químico, cada una con un detonador. Al dar fuego simultáneamente a los detonadores, las lentes de explosivo químico originan una onda de choque esférica de implosión, que comprime la masa de plutonio, hasta alcanzar una configuración supercrítica, en cuyo momento se inyectan los neutrones que inician la fisión.

Como en este caso el recipiente está sustituido por la onda de choque, el rendimiento es más elevado.

3. Explosivos de fusión. Para conseguir la fusión de los isótopos del hidrógeno se necesita que la temperatura del medio sea de varios millones de grados. En el caso del deuterio puro, la temperatura necesaria es de unos 450 millones de grados, mientras que en el caso de una mezcla de deuterio y tritio la temperatura sería de unos 50 millones de grados. Para conseguir estas temperaturas se recurre a una explosión nuclear de fisión, la cual produce al cabo de unos pocos microsegundos una bola de fuego en cuyo interior la presión es de varios millones de atmósferas y la temperatura de varias decenas de millones de grados. Esta temperatura iniciará la fusión del deuterio-tritio, con un rendimiento tres veces superior a la fisión del uranio o del plutonio. Es decir, la bomba de fisión sirve de cebo a la bomba de fusión.

Existen diversas configuraciones de los isótopos del hidrógeno y de la bomba de fisión, para poder constituir óptimamente una bomba de fusión. Desde un principio se desechó el empleo de deuterio puro, ya que al requerir temperaturas de fusión diez veces superiores a las del deuterio-tritio, el rendimiento, para una determinada temperatura, era muy inferior.

Bombas de deuteruro de litio-6. En 1952 no se disponía de la cantidad suficiente de tritio para iniciar la fabricación de bombas de fusión de deuterio-tritio. Por otro lado, cuando un neutrón producido en la fisión de la bomba que sirve de cebo choca con un núcleo de litio-6 (Lib) puede originar un núcleo de tritio. Por tanto, no es necesario, en principio, el empleo de tritio en las bombas de fusión, ya que bastaría emplear Lib. La explosión de la bomba de fisión que sirve de cebo originaría entonces dos efectos: un haz de neutrones de fisión que trasformaría el Lib en tritio y, posteriormente, la energía producida en la fisión originaría una bola de fuego con una temperatura de varias decenas de millones de grados, suficiente para iniciar la fusión del deuterio con el tritio recién producido. El esquema de una bomba de fusión de este tipo es sencillo. Constaría de una bomba de fisión de elevado kilotonaje, rodeada por una capa de deuteruro de Lib.

Bombas de deuterio-tritio. Son las fabricadas actualmente. El tritio suele ir dentro de una bomba metálica situada en las proximidades de la bomba de fisión que sirve de cebo. El rendimiento es el más elevado de los obtenidos. A este tipo pertenecen las recuperadas en Palomares (Almería) en abril de 1966 (fi¢. 4).

4. Bombas de contaminación. Los neutrones producidos en la fisión y fusión pueden aprovecharse parcialmente en trasformar determinados isótopos en otros altamente radiactivos, que el vaporizarse en la explosión, son arrastrados por la nube radiactiva, incrementando considerablemente el carácter letal de la precipitación radiactiva.

El isótopo comúnmente empleado es el cobalto-59 (Cos9, cobalto natural) que al capturar un neutrón se trasforma en Col,’, el cual emite radiaciones y de más de 1 MeV de energía, teniendo una vida media de unos cinco años. De este modo, al ser parte integrante de la precipitación radiactiva, contaminará una extensa zona durante varios años. La concentración máxima permisible de Col,° en el aire, para la población en general, es de 3-10-11 g - m-3 (30 millonésimas de g. por Km3).

5. Portadores. Cuando el explosivo nuclear es de pequeño kilotonaje, los portadores empleados son análogos a los de los explosivos convencionales. Cuando el explosivo nuclear es de varios MT, el coste del portador es tan elevado que su desarrollo sólo está justificado para una o varias cabezas nucleares.

Cañones y obuses. Hacia 1953, los Estados Unidos pusieron a punto el cañón de 280 mm., que podía lanzar proyectiles de varios KT. Actualmente emplean, entre otros, el Davy-Crockett de 0,5 KT lanzado desde un cañón sin retroceso, y el obús de 203 mm. de 0,1 KT con un alcance de algo más de una milla (náutica).

Cohetes. Existen numerosos cohetes (v.) capaces de llevar una cabeza nuclear, entre los cuales se encuentran los desarrollados en los EE. UU. con los nombres de Honest John y Litúe John de 15 a 5 KT, y un alcance de unas 25 a 9 millas; y los desarrollados por la URSS de la serie Frog, análogos a los anteriores.

Misiles. Aparte de los misiles de corto alcance desarrollados por los Estados Unidos (Sergeant, Pershing y Lance), por la URSS (Scud y Scalebeard) y por Francia (Pluton, que pueden tener hasta 500 KT), el esfuerzo mayor se centra en los misiles de largo alcance, con una

o varias cabezas nucleares. El número de misiles de que disponen actualmente los EE. UU. y la URSS de los tipos ICBM (intercontinental ballistic missile), SLBM (sublaunched ballistic missile), y MRBM (medium range ballistic missile), es de

EE. UU.URSS

ICBM ... ... ... ....1.0541.350

SLBM ... ... ... ....656280

MRBM ... ... ... .._0700

con una cabeza nuclear por misil, y un megatonaje total de

EE. UU.URSS

MT ... ... ... ... ...3.0708.348

De los 1.054 ICBM de los EE. UU. 1.000 son, Minuteman II de 1 MT, y 54 Titan II de 5 MT, mientras que los 656 SLBM son Polaris de 1 MT. De los 1.350 ICBM de la URSS, 1.100 son SS-I1 de 5 MT y el resto son SS-13 del tipo Minuteman I.

La URSS ha desarrollado el misil SS-9 del tipo MIRV (multiple independently targetable reentry vehicle), que es sin duda el misil más avanzado de cuantos están en servicio. Tiene un alcance de 7.000 millas y una carga útil diez veces la del Minuteman III, pudiendo llevar una cabeza de 25 MT, o bien diez cabezas de 1 MT, o hasta 30 cabezas de unos 200 KT. Se estima que actualmente dispone de unos 300 misiles SS-9.

Se prevé que para 1973 los EE. UU. dispondrán de 500 misiles Minuteman III con un alcance de 7.500 millas y tres cabezas de 200 KT; y de 496 misiles Poseidon de 2.900 millas de alcance, con 12 cabezas de 50 KT.

6. Efectos producidos en las explosiones nucleares. En un explosivo nuclear, la fisión y fusión duran un par de microsegundos, desprendiéndose el 99% de la energía total producida en la explosión en los 0,15 últimos microsegundos. La energía liberada es de 20 KT por cada Kg. fisionado, y de 57 KT por cada Kg. fusionado. Aproximadamente, el 5% de toda la energía liberada en la explosión nuclear es debida a la energía de los neutrones y rayos y emitidos en el instante de la fisión y fusión, y a la energía de los neutrones, rayos y y X emitidos por los fragmentos radiactivos durante el primer minuto de la explosión, constituyendo la llamada radiación inicial. El 95% restante se invierte en la formación de una bola de fuego, constituida por los residuos de la bomba, o sea, por los fragmentos de la fisión y fusión y por el material estructural de la bomba (fig. 5).

La bola de fuego tiene inicialmente una temperatura de varias decenas de millones de grados y una presión de varios millones de atmósferas. Debido a estas enormes presiones y temperaturas, la bola de fuego se va expandiendo y elevando, y, por consiguiente, se va enfriando hasta dejar de ser brillante, en cuyo momento alcanza su diámetro máximo.

Durante los pocos segundos de existencia de la bola de fuego, debido a su elevada temperatura, emitirá radiación (v.) térmica en forma de rayos X e infrarrojos, los cuales se propagan en línea recta a la velocidad de la luz, sufriendo los procesos de dispersión y reflexión. Esta radiación térmica produce quemaduras e incendios a varios kilómetros de distancia; su intensidad y alcance dependen de la energía de la explosión y de las condiciones meteorológicas, ya que las nubes bajas y la niebla la amortiguan, mientras que las nubes altas la reflejan, aumentando sus efectos sobre la superficie terrestre.

Debido a la elevada presión de la bola de fuego se produce una onda de choque que se propaga a una velocidad de una a tres veces la velocidad del sonido en el medio considerado (aire, agua, tierra). Esta onda de cho

que se refleja en los obstáculos, componiéndose la onda incidente con la reflejada y originando una onda resultante cuyo frente de onda tiene una presión superior a la del medio, llamada sobrepresión, seguida generalmente de una presión inferior a la del medio, llamada depresión o sobrepresión negativa. Es decir, se produce una compresión seguida de una expansión, de mucha menor intensidad pero de mayor duración.

Cuando la explosión se produce en las proximidades de la superficie de la tierra, al ascender la bola de fuego se origina una depresión que arranca y arrastra partículas y cascotes de tierra, cuya cantidad es tanto mayor cuanto más próximo esté el punto cero (punto de explosión) de la superficie de la tierra. Estas partículas y cascotes se mezclan con los residuos de la bomba que componían la bola de fuego, originando así la famosa "seta", compuesta por un tallo que actúa de chimenea y por la nube, en cuyo interior los gases circulan toroidalmente. Las partículas que forman la seta son altamente radiactivas, unas directamente y otras por radiactividad inducida, dando lugar a la radiación retardada, cuya energía es del 10% de la obtenida en la explosión. La separación entre la radiación inicial y la retardada es arbitraria, fijándose el tiempo de separación en el primer minuto, es decir, la radiación producida durante el primer minuto es la inicial y la producida a partir del primer minuto la retardada. Las partículas arrastradas durante la ascensión de la seta a la estratosfera constituyen la precipitación radiactiva global, mientras que las partículas arrastradas por el viento que van cayendo aguas abajo del punto cero,,cubriendo una extensa zona, constituyen la precipitación radiactiva local. Teniendo en cuenta que la actividad de la radiación nuclear retardada decrece en un factor de 10 cuando el tiempo trascurrido desde la explosión crece en un factor de 7, o sea, queda dividida por 100 en 49 h. (unos dos días), se obtiene que la precipitación local es considerablemente más peligrosa que la global.

Cuando la explosión se produce en las proximidades del agua, la depresión originada por la ascensión de la bola de fuego arrastra grandes cantidades de líquido, formando una columna hueca, cayendo posteriormente en forma de lluvia radiactiva.

Los efectos de la explosión nuclear descritos anteriormente dependen de varios parámetros, pero principalmente de la energía liberada en la explosión y del medio en que se produce: explosión a gran altura, en el aire, en la superficie, subterránea y subacuática, que se tratarán sucesivamente para el caso de bombas de una potencia de 1 MT, excepto la subterránea y subacuática, en que consideraremos el caso de 100 KT.

Explosión a gran altura. Se llaman explosiones a gran altura cuando el punto cero está por encima de las capas D y E de la ionosfera, o sea, a alturas superiores a las 50 millas. Este tipo de explosiones se emplean en el sistema antimisil, según se indicará más adelante.

La bola de fuego alcanza un diámetro máximo de 600 millas al cabo de 6 minutos de la explosión, y asciende a una velocidad de 1.100 m-seg-1. Vista a 100 millas produce una brillantez superior a la del sol a mediodía. La radiación térmica tiene una energía del 75% de la obtenida en la explosión, y es debida principalmente a los rayos X. Por la escasa densidad del aire, la onda de choque es muy débil y sus efectos son despreciables. Debido a la radiación inicial, a la retardada y a los rayos X de la radiación térmica, se crean electrones, que son inyectados en las capas D y E de la ionosfera, con una densidad de 1013 electrones-Cm-3 a 10 millas del punto cero, y de 105 a 600 millas. Estos electrones atenúan considerablemente las señales de la radio y del radar y aun pueden anularlas durante varios minutos.

Explosión en el aire. Se llaman explosiones en el aire cuando el punto cero está a una altura superior a la correspondiente para que la precipitación radiactiva local sea despreciable. Esta altura mínima es del orden del radio de la bola de fuego, o sea, para el caso de 1 MT es de 1.000 m. La bola de fuego alcanza su diámetro máximo 5 seg. después de la explosión, ascendiendo a una velocidad de 100 m ?seg-1.

La radiación térmica tiene una energía del 35% de la obtenida en la explosión y es emitida en forma de dos impulsos; el primero es de radiación ultravioleta, y dura 0,1 seg., llevando el 1% de la energía térmica total, mientras que el segundo es de radiación infrarroja, dura unos 10 seg., y lleva el restante 99% de la energía total térmica, pudiendo originar quemaduras de segundo grado en un radio de 10 millas. Este segundo impulso de radiación infrarroja puede producir numerosos incendios locales, que al solaparse dan lugar a un extenso frente de incendio, y cuya probabilidad de que se extienda se reduce a la mitad cuando la separación entre elementos incendiables es de 15 m. Al cabo de 30 seg. de la explosión, la radiación térmica es despreciable.

La onda de choque tiene una energía del 50% de la obtenida en la explosión. Si ésta se produce a 2.200 m. de altura, la onda de choque incidente alcanza la superficie terrestre a los 4,6 seg., reflejándose en ella. La onda incidente y la reflejada se unen a 1,3 millas del punto cero superficial, originando la onda de Mach, con un pico de sobrepresión de 1,1 Kg.-cm-2 a 9,5 millas del punto cero superficial, después de 37 seg. de la explosión. La presión detrás del frente de onda va disminuyendo hasta ser inferior a la atmosférica, constituyendo la sobrepresión negativa o depresión. La duración. de la sobrepresión positiva es de unos 2 seg., mientras que la de la negativa es de 6 seg., pero su intensidad es diez veces menor. De este modo, las estructuras, vehículos y personal sufren primeramente una compresión seguida de una expansión.

El paso de la onda de choque produce vendavales, que

en las proximidades de la bola de fuego pueden alcanzar la velocidad de varios centenares de millas por hora, y que a 9 millas del punto cero vale 50 millas. h-1. Este viento da lugar a una presión dinámica proporcional al cuadrado de la velocidad del viento. Durante la fase negativa de la sobrepresión, la presión dinámica actúa en sentido contrario, atenuando los efectos destructivos.

Los residuos vaporizados de la bomba, que inicialmente constituían la bola de fuego, ascienden por la atmósfera, al mismo tiempo que se expanden y enfrían, condensándose y formando una nube de partículas altamente radiactivas. El color de la nube es inicialmente rojizo, debido a la presencia de compuestos del nitrógeno, pero a medida que se enfría toma un color blanquecino debido al vapor de agua condensado.

Esta nube asciende a una velocidad inicial de 300 millas. h-1, hasta que alcanza, al cabo de 10 minutos, una altura máxima de 14 millas, y un radio máximo de 40 millas. A partir de entonces empieza a dispersarse, siendo visible durante una o dos horas.

Como se ha considerado que la explosión se produce a una altura superior a la correspondiente para que la precipitación radiactiva local sea despreciable, no hay arrastre de cascotes ni partículas de tierra. De este modo, prácticamente toda la radiación retardada está formada por la precipitación radiactiva global, cuya energía es un 10% de la obtenida en la explosión.

Explosión en la superficie (fig. 6). Se llaman explosiones en la superficie cuando el punto cero está a una distancia de la superficie inferior a la altura correspondiente para que la precipitación radiactiva local sea despreciable, es decir, de 1.000 m.

Los efectos producidos por la radiación térmica y por la onda de choque son menores que en el caso de una explosión en el aire, y de un modo aproximado puede considerarse que a igual energía de la explosión, la distancia .desde el punto cero superficial en la que se produce un determinado efecto es 3/4 de la correspondiente para la explosión en el aire. La diferencia fundamental entre este tipo de explosiones y las explosiones en el aire es debida a que en las explosiones en la superficie, durante la ascensión de la bola de fuego, se produce una fuerte depresión que arrastra grandes cantidades de cascotes y partículas de tierra a una velocidad de unas 200 millas.h-1, mezclándose con los residuos radiactivos vaporizados de la bomba que componían la bola de fuego. De este modo la precipitación radiactiva local es muy importante, llevándose el 80% de la energía de la radiación residual, mientras que el 20% restante va a parar a la precipitación radiactiva global (fig. 7).

La dosis recibida durante las primeras seis horas a 40 millas aguas abajo del punto cero, con una velocidad del aire de 15 millas.h-1, es suficiente para producir el 100% de muertes. Sin embargo, así como la protección contra la onda de choque es costosa, la protección contra la precipitación radiactiva es fácil de efectuar.

Explosión subterránea. Cuando la explosión es a poca profundidad, la bola de fuego sale al exterior arrastrando grandes cantidades de tierra, que en el caso considerado de 100 KT pueden ser de cerca de un millón de toneladas, formando un cráter de 250 m. de diámetro y 40 de profundidad. Cuando la profundidad es grande, la bola de fuego queda atrapada en la tierra formando una cavidad rellena de cascotes con paredes parcialmente vitrificadas, la cual puede emplearse para depósito de combustibles o de agua.

La bola de fuego está formada inicialmente por los residuos de la bomba y por tierra fundida, formando una mezcla altamente radiactiva. La radiación inicial, debida a los neutrones y rayos y es absorbida por la tierra, y salvo la radiactividad inducida por los neutrones en los materiales de la tierra, su efecto es despreciable. La radiación térmica es absorbida por la tierra durante el tiempo que tarda la bola de fuego en salir al exterior. Cuando dicha bola está enterrada, se produce en la tierra una onda de choque de características algo similares a las de un terremoto, mientras que cuando la bola sale al exterior origina otra onda de choque en el aire.

La seta tiene en este caso forma de un cono invertido, hueco centralmente. Las partículas de tierra que forman este cono empiezan a caer a los pocos segundos de la explosión, formándose en la superficie de la tierra una ola radiactiva.

Explosión subacuática. Consideramos también una potencia de 100 KT (fig. 8). Análogamente a la explosión subterránea, la radiación inicial y la térmica son absorbidas por el agua mientras la bola de fuego está dentro del agua. De igual modo, si la bola de fuego sale al aire, se forman dos ondas de choque, una en el agua, que al cabo de 2 seg. alcanza las 2 millas, y otra en el aire

que en estos 2 seg. recorre 0,8 millas. En el caso de que la burbuja de gases y vapor de agua salga al aire, formará una columna, hueca, en cuya parte superior se forma, a veces, una nube de vapor de agua y de residuos de la bomba condensados.

Al cabo de unos 12 seg. de la explosión, el diámetro de la columna es de 1.100 m. y sus paredes son de 150 m. de espesor. A partir de entonces, parte del agua de la columna cae formando una ola de espuma radiactiva, la cual se desplaza inicialmente a unos 70 m . seg-1 con una altura de la cresta de 30 m., para alcanzar al cabo de un minuto una velocidad de 25 m.seg-1 con una altura de la cresta de 400 m. Trascurridos 4 ó 5 minutos, la ola de espuma radiactiva empieza a desaparecer. Al mismo tiempo que se forma y propaga la ola -de espuma radiactiva, se produce una lluvia radiactiva debida a la nube de

vapor de agua que corona la columna. También se forman varias olas de agua con una altura de cresta inicial de 15 m.

7. Sistemas antimisiles. Según se ha indicado anteriormente, cuando se efecúa una explosión nuclear a gran altura se forma una nube de neutrones y fotones, tal que cuando un misil enemigo la atraviesa, sufre desperfectos que impiden su explosión posterior. Basándose en estos resultados, los EE. UU. y la URSS han desarrollado sendos sistema% ABM (antiballistic missile).

El sistema Sentinel de los EE. UU. (fig. 9) consta de: Un radar PAR (perimeter acquisition radar); un radar MSR (missile site radar); un misil Spartan de 1 MT; un misil Sprint de 20 KT. Primeramente, el radar PAR detecta el misil enemigo a 1.500 millas de distancia (al cabo de 10 a 15 minutos del lanzamiento del misil enemigo). Una vez detectado, se lanza el misil Spartan, cuya única cabeza nuclear de 1 MT explota a 200-400 millas de altura, siendo, por tanto, una explosión del tipo de "a gran altura". En caso de que el Spartan no interceptase el misil enemigo, el radar MSR intentaría localizarlo, lanzándose posteriormente el misil Sprint, cuya cabeza nuclear de 20 KT explotaría a 20-40 millas de altura y a unas 25-40 millas de su sitio. La explosión de la cabeza nuclear del Sprint sería del tipo de "en el aire", y, por tanto, el 35% de la energía de la explosión se trasformaría en radiación térmica y el 50% en onda de choque, confiándose a estos dos efectos su poder destructivo.

8. Resultados de un ataque nuclear. Refugios. El Mando de la Defensa Aérea española, en colaboración con la junta de Energía Nuclear, ha estimado los efectos que produciría un ataque nuclear localizado sobre diversas poblaciones de España, y masivo sobre toda Europa. P. ej., los resultados de la explosión de una bomba de 1 MT en la superficie de una ciudad de un millón de habitantes, serían los siguientes: 250.000 muertos por la radiación térmica y por la onda de choque; 90.000 muertos por la precipitación radiactiva; 70.000 heridos por la radiación térmica y por la onda de choque; 130.000 heridos por la precipitación radiactiva.

Una tercera parte de los edificios quedarían totalmente destruidos, otra tercera parte quedarían parcialmente destruidos, pero podrían proporcionar refugio temporal, y el resto sufrirían desperfectos reparables. Los servicios de agua y luz quedarían interrumpidos, y la destrucción par

cial de las carreteras de acceso dificultaría considerable. mente la provisión de medicinas y alimentos. En el caso de disponer de refugios contra la precipitación radiactiva, el número de bajas se reduciría del 22% al 3%.

Protección. La protección del personal contra la radiación térmica y la onda de choque es análoga a la empleada en el caso de los explosivos convencionales de igual kilotonaje. Para ello se requieren refugios costosos, que solamente pueden justificarse para los centros vitales en la defensa y recuperación de la nación. Sin embargo, los refugios contra la precipitación radiactiva son eficaces y baratos, no suponiendo una carga apreciable en el presupuesto nacional, pues existen muchas maneras de construirlos económicamente. Pueden emplearse desde unas chapas metálicas o de uralita con las uniones tapadas con masilla, y cubiertas con sacos de tierra, hasta los sótanos de las casas de varios pisos, siempre que previamente se hayan tapiado las ventanas, y se haya ajustado la puerta de entrada.

En todos los casos se ha de disponer de masilla o cinta adhesiva para cerrar herméticamente la puerta de entrada, una vez que el personal haya penetrado en el refugio. Para la respiración, se ha de disponer de un conducto al exterior con un filtro contra el polvo, y en los casos de refugios con capacidad para varias personas, de un aspirador de aire, accionable a mano, para forzar la ventilación.

Teniendo en cuenta qué al cabo de dos semanas de haberse producido la explosión, el nivel ha disminuido en un factor 100, se podrá, en general, salir del refugio y dirigirse rápidamente a las zonas descontaminadas. Por tanto, hay que almacenar previamente agua, alimentos y medicinas para dos semanas. Respecto al agua, la cantidad mínima es de 2 1. por persona y día, y respecto a los alimentos, en caso de apuro puede prescindirse de ellos durante estas dos semanas, o bien emplear complejos vitamínicos y de proteínas en forma de pastillas.

Uno de los elementos más importantes con que se ha de contar es la radio de transistores con pilas, ya que es de prever que los servicios de luz queden interrumpidos. De este modo se podrá conocer la magnitud de la catástrofe, mantener en lo posible la moral, y fundamentalmente se recibirán instrucciones del Mando de la Defensa indicando el tiempo que se debe permanecer en el refugio y, en caso de desalojarlo, en qué dirección y a qué velocidad se tienen que atravesar las zonas contaminadas, y adónde hay que dirigirse para recibir la ayuda oportuna.

V. t.: FISIÓN Y FUSIÓN NUCLEAR; NUCLEAR, ENERGÍA; CORETES; RADIACTIVIDAD; RADIACIóN; ESTRATEGIA MILITAR; TÁCTICA MILITAR.

GUILLERMO VELARDE.

BIBL.: S. GLAsSToNE, The effects of nuclear weapons, 1962; O. C. DEFENSE MOEILIZATION USA ed., Survive nuclear attack, 1964; G. VELARDE, Manual para la defensa contra un ataque nuclear, Madrid 1972; 1. M. FowLER, Failout, A Study of Superbombs, Strontium-90, and Survival, Nueva York 1960; DF-w. H. SMYTH, Atomic Energy for Military Purposes, Princeton (Nueva jersey) 1945.